THM de Faraday .pdf


Nom original: THM de Faraday.pdf

Ce document au format PDF 1.4 a été généré par Writer / LibreOffice 3.3, et a été envoyé sur fichier-pdf.fr le 16/10/2015 à 14:52, depuis l'adresse IP 194.153.x.x. La présente page de téléchargement du fichier a été vue 303 fois.
Taille du document: 72 Ko (2 pages).
Confidentialité: fichier public


Aperçu du document


16/10/2015
(a mettre dans les affaires du chercheurs)
Le THM de Faraday incomplet !
4ieme équation de Maxwell .

∮ ⃗B . dl⃗ =I et on l'applique sur

∮ B.⃗ dl=μ
0I ↔
μ0

On prend le théorème d’Ampère

un condensateur de forme circulaire pour bien comprendre .

Le cylindre magnétique peut être compris comme le conducteur lui même puisque
I=

∮ ⃗B . dl⃗
μ0

donc à partir de se moment on se pose la question du comment va passer

le courant puisqu'il a un vide entre les plaques du condensateur !
La solution est simple , il suffit d'utiliser la charge sous sa forme du flux électrique
donné par le thm de Gauss


∯ ϵ0 ⃗E . ds=Q



dQ

On a I = dt donc I =∯ ϵ0 ∂ E et il reste a compléter le THM d'Ampère .
∂t

⃗ dl=μ

∮ B.
0 ( I c +I E )=μ 0 I c +μ 0∯ ϵ0

∂⃗
E
Ensuite on remplace I_c par le flux de la charge
∂t

volumique a travers la section du contour C du flux magnétique .

⃗ ⃗
∮ ⃗B . dl=μ
0∬ J . ds

Se qui donne

⃗ dl=μ

⃗ ⃗
∮ B.
0 ( I c +I E )=μ 0∬ J . ds+μ 0∯ ϵ0


∂E
et
∂t

comme la surface fermer dans le 2ieme membre peut être pris de façon arbitraire
entre les 2 plaque du condensateur pour combler le vide ( en particulier prendre la
forme du cylindre)

Le cylindre magnétique peut être compris comme le conducteur lui même puisque
et en particulier peut être la surface du disque représenter dans le premier terme du
2ieme membre on a 2 surface identique qui s’appuie sur le contour C du premier

membre et on peut utilisé la propriété des intégral pour rentre le tout dans une seule
intégral (la somme de 2 intégral est l'intégral des 2 intégrant ) . On rentre aussi la
constante mu puisque c'est un scalaire .
Sa donne la forme global de la 3ieme équation de Maxwell
∂⃗
E ⃗
. ds .

⃗ dl=μ


∮ B.
0 ( I c +I E )=∬ μ 0 J +μ 0 ϵ 0
∂t

On va maintenant utilisé le THM de Green- Otrogradsky dans le premier membre
pour le ramener au flux du rotationel de B a travers la même surface que celle du
2ieme membre .
Sa donne dans le premier membre
donc

⃗ ∬ Rot
⃗ (⃗

B ). ds
∮ ⃗B . dl=

∂⃗
E ⃗
. ds , on élimine les intégral puisqu'on parle de

⃗ (⃗
⃗ ∬ μ0 ⃗
B ). dl=
J +μ 0 ϵ0
∬ Rot
∂t

la même surface dans les 2 membre , se qui donne la 3ieme équation local de
Maxwell .
Rot ( ⃗
B)=μ 0 ⃗J +μ 0 ϵ0

Le conseiller du Führer
FB

∂⃗
E
∂t


Aperçu du document THM de Faraday.pdf - page 1/2

Aperçu du document THM de Faraday.pdf - page 2/2




Télécharger le fichier (PDF)


THM de Faraday.pdf (PDF, 72 Ko)

Télécharger
Formats alternatifs: ZIP Texte




Documents similaires


thm d ampere
thm de faraday
thm d ampere
der verschiebungsstrom
der verschiebungsstrom
induction electro videorichard taillet

Sur le même sujet..




🚀  Page générée en 0.009s