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First m ~a + 2Ω (4) we consider a simplified method similar to the Feynman’s Therefore, from equation (4) one recognizes known types derivation of Maxwell equations from Lorentz force.

UNIVERSITE DJILLALI LIABES FACULTE DES SCIENCES EXACTES DEPARTEMENT DES MATHEMATIQUES Groupe01 08:30 - 09:30 Dimanche Lundi Mardi Mercredi 09:35 - 10:35 10:40 - 11:40 11:45 - 12:45 3ième année mathématiques 3ième année mathématiques Equations Différentielles Cours Mesures et intégrations Cours Yahiaoui Amphi A1 Bourouba Amphi A1 Mesures et intégrations TD --- Bourouba C15 Introduction à l’analyse Hilbertienne TD Introduction à l’analyse Hilbertienne Cours Yahiaoui Amphi A1 Younes Amphi A1 Younes C17 16:05 - 17:05 --- Equations Différentielles Mesures et intégrations TD Equation de la physique mathématique TD Bourouba C11 Benyoub C14 --- 3ième année mathématiques --- Yahiaoui --- --- Optimisation sans contraintes TD Equation de la physique mathématique TD Equations Différentielles Optimisation sans contraintes TD Bourouba Amphi A1 Younes C17 Equations Différentielles Cours Younes C11 15:00 - 16:00 Mesures et intégrations Cours 3ième année mathématiques Introduction à l’analyse Hilbertienne TD 13:55 - 14:55 3ième année mathématiques 3ième année mathématiques Introduction à l’analyse Hilbertienne TD 12:50 - 13:50 Optimisation sans contraintes Cours Benyoub C11 Equation de la physique mathématique TD Mesures et intégrations TD Benyoub C14 Bourouba C15 Equations Différentielles Optimisation sans contraintes TD Benaissa A.

2249 – 8958, Volume-6, Issue-1, October 2016 Turbulent Functions and Solving the Navier-Stokes Equation by Fourier series M.

— EXERCICES FACULTATIFS — Exercice 10 Soit l’´equation en x, r´eel :

Chapitre 1 ´ Equation diff´ erentielle 1.1 D´ efinitions.

Here offered method is founded by virtue of the solution of a homogeneous matrix equation by using of von Neumann pseudoinverse matrix.

• the heat equation which is a model for so called parabolic equations ∂t u − ∆u = 0 • the wave wave equation, which is a model for so called parabolic equations ∂t2 u − ∆u = 0 • Schr¨odinger equation which is a model for so called dispersive equation ∂t u + i∆u = 0.

337 13 Vectors, Lines and Planes 13.1 Equation of a straight line Vector equation of a straight line In both two and three dimensions a line is described as passing through a fixed point and having a specific direction, or as passing through two fixed points.

16.1 Differential equations An equation which relates two variables and contains a differential coefficient is called a differential equation.

Exercice 3 On d´esigne par a et b les racines de l’´equation 2x2 − 14x + 15 = 0.

r´esoudre dans R l’´equation √ x2 − 2x = x − 3.

Former une ´equation cart´esienne de la droite passant par le point A et dont V Construire la droite obtenue.

LINEAR EQUATIONS IN ONE VARIABLE A linear equation in one variable is an equation that, after simplifying and collecting like terms on each side.

1.2.4 Conservation de la charge et ´equation de continuit´e .

39 39 40 41 42 43 43 44 44 46 47 50 51 transport equation Framework and basic properties .

6.2 Equation diff´erentielle du premier ordre .

After simplifying the resulting equation and completing the square, we arrive at the following equation:

2.1.4 Equation différentielle .

3=1+2 points $ Soit (e) l’´equation :

2 Quadratic Equations, Functions and Inequalities The first reference to quadratic equations appears to be made by the Babylonians in 400 BC, even though they did not actually have the notion of an equation.

2π] l’´equation √ √ √ 4 sin(x)2 − 2 2 − 3 sin(x) − 6 = 0.

´ Equation homog` ene 1 On s’int´eresse pour l’instant ` a l’´equation diff´erentielle homog`ene (H) :

+8[ I=R Exercice 4 Tangentes Pour chacune des fonctions suivantes, ´ecrire une ´equation de la tangente au point A d’abscisse a de la repr´esentation graphique de la fonction f .

1 R´ esoudre un probl` eme sans ´ equation 1.1 M´ ethode par essais successifs 1.2 M´ ethode arithm´ etique 1.3 A l’aide d’un sch´ ema 2 R´ esoudre une ´ equation Principe.